World News Headlines

Coverage of breaking stories

What is the angle from vertical of the axis of the second polarizing filter?

source : yahoo.com

What is the angle from vertical of the axis of the second polarizing filter?

Yahoo Answers is shutting down on May 4th, 2021 (Eastern Time) and the Yahoo Answers website is now in read-only mode. There will be no changes to other Yahoo properties or services, or your Yahoo account. You can find more information about the Yahoo Answers shutdown and how to download your data on this help page.

PDF  No Slide Title | Components of Polarization: Malus' Law

PDF No Slide Title | Components of Polarization: Malus' Law – Topic: Polarization. Polarizating Filter, Polaroid, Polarizers. For polarized light, the electric vector oscillates in a specific direction. In other words, the transmitted intensity is the component of intensity of the original polarization that lies along the transmission axis of the polarizer.The axis of a polarizing filter is the direction along which the filter passes the electric field of an EM wave. Let us call the angle between the direction of polarization and the axis of a filter. is the intensity of the polarized wave before passing through the filter. This equation is known as Malus's…It emerges from the second filter with intensity 138 W/m2 . a. What is the angle from vertical of the axis of the second polarizing filter?b. Express your answer The expression for the intensity of the light after passing through the first filter is given by. Replacing we have that. Re-arrange the equation

1.7 Polarization – University Physics Volume 3 | OpenStax – First find the difference between the start point and the end point (here, this is more of a directed line segment After that, deltaX will now be the cosine of the angle between the vector and the horizontal axis (in the direction from the What should one use to calculate the angle along the vertical axis?By using our knowledge of supplementary, adjacent, and vertical angles, we can solve problems involving the intersection of two lines. If you're seeing this message, it means we're having trouble loading external resources on our website. If you're behind a web filter, please make sure that the…It emerges from the second filter with intensity 131 W/m 2 . What is the angle from vertical of the axis of the second polarizing filter? After passing through a linear polarizer, half the intensity will remian. So I 0 = I unpolarized 2 = 175 W/m 2 . Using I = I 0 cos 2 θ = 131 W/m 2 , we have θ = 30…

1.7 Polarization - University Physics Volume 3 | OpenStax

Unpolarized light with intensity 370 W/m2 passes first… – Brainly.com – It emerges from the second filter with intensity 140 W/m2 . Unpolarized light with intensity 300 W/m2 passes first through a polarizing filter with its axis vertical, then through a second polarizing filter.What is the angle from vertical of the axis of the second polarizing filter? Students also viewed these Physics questions. In Figure, a beam of unpolarized light, with intensity 43 W/m2, is sent into a system of two polarizing sheets with polarizing directions at angles θ1 =70° and θ2 = 90° to the…It Emerges From The Second Filter With Intensity 126 W/m^2 . Express Your Answer To Two Significant Figures And Include The Appropriate… Unpolarized light with intensity 350 W/m^2 passes first through a polarizing filter with its axis vertical, then through a second polarizing filter.

M ReviewI Constants Unpolarized Light Of Intensity 1 W/m2 Passes Through A Vertical  Polarizing Fiter. The... - HomeworkLib
Use Of The Polarizing Filter On The Refractometer In Determinations Of The  Optic Sign Or Optic Character Of A Gemstone
2. An Unpolarized Beam Of Light With Intensity 10 = 98.8 Lux Is Incident On  Three... - HomeworkLib
Chapter 6: Polarization And Crystal Optics
College Physics
Polarization Of Light EM Waves 3.3
Polarizing Filter (photography) - Wikipedia
10.8 Polarization | Texas Gateway
PHOTOMETER
Solved: (13%) Problem 6: Unpolarized Light Of Intensity Lo... | Chegg.com
PHYS 222 Worksheet 28 Polarization ANSWERS

Polarization of Light and Malus's Law – IB Physics – هذه المحاضرة عن استقطاب الضوء.
سأبدأ بهذه الشرائح الموجزة التي تعرض كل شيء سنستعرضه. هذه هي معظم المعلومات ، وسنتحدث أيضًا عن بعض الرسوم البيانية للضوء المستقطب. لفهم الاستقطاب ، تحتاج إلى فهم الفرق بين الضوء المستقطب وغير المستقطب . في الضوء غير المستقطب ، يتذبذب المجال الكهربائي في كل مستوى ثنائي الأبعاد على طول اتجاه حركة الضوء. على سبيل المثال ، يُظهر السهم الأحمر الذي رسمته على اليسار أن الضوء يتحرك إلى اليمين. إذا وضعت سطحًا ثنائي الأبعاد على طول هذا الخط ، إذا كان الضوء غير مستقطب ، فأنا أعلم أنه بغض النظر عن الاتجاه الذي يوجد فيه ذلك المستوى ثنائي الأبعاد ، فهناك بالتأكيد تذبذب في مجال كهربائي على طول هذا المستوى. كانت تلك طائرة عمودية. وإذا صنعت مستوى أفقيًا ، فأنا أعلم أيضًا أن المجال الكهربائي يتأرجح على طول ذلك المستوى لأنه يتأرجح على طول كل مستوى ثنائي الأبعاد محتمل على طول خط حركة الضوء. إذا نظرت إلى الأسفل ، فإنني أرى الضوء من الأمام. يمكنكم أن تروا الآن أن المجال الكهربائي لدي يتأرجح لأعلى ولأسفل ولليسار ولليمين ، لكن في الضوء غير المستقطب يحدث هذا التذبذب في الواقع على طول كل مستوى ثنائي الأبعاد ممكن. لذلك أي خط أختاره سيكون له تذبذب ، لذلك هذا هو تعريف الضوء غير المستقطب. في الضوء غير المستقطب ، يتذبذب المجال الكهربائي على طول كل مستوى ثنائي الأبعاد على طول محور حركته. في الضوء المستقطب ، يتذبذب المجال الكهربائي على طول مستوى ثنائي الأبعاد واحد فقط على طول اتجاه حركة الضوء. هذا ما سيبدو عليه الضوء المستقطب بالمقارنة مع الضوء غير المستقطب. إذا نظرت إلى المنظر من الأمام ، يمكنك أن ترى أنه يتأرجح فقط على طول مستوى واحد. في هذه الحالة ، يتأرجح فقط على طول الخط المائل لأعلى ، والذي يمكننا رؤيته على أنه مستوى ثنائي الأبعاد إذا نظرنا إلى المنظر الجانبي ، لكنه يتأرجح فقط في اتجاه واحد مقلوب. إنه لا يتأرجح على طول أي مستوى آخر. هذا هو الفرق بين الضوء غير المستقطب والضوء المستقطب. هذا هو الترميز الذي نستخدمه للضوء غير المستقطب والمستقطب. يمكنك أن ترى أنه مع الضوء غير المستقطب يتأرجح في كل اتجاه بينما مع الضوء المستقطب يتذبذب فقط في مستوى واحد ، لذلك نستخدم هذه الأسهم لإظهار الاتجاه الذي يتأرجح فيه الضوء أثناء تحركه للأمام. فقط لكتابة ذلك في الكتابة: يرمز رمز الضوء غير المستقطب إلى تأرجح الضوء على طول كل مستوى ممكن. المنظر كما لو كان الضوء يتحرك مباشرة نحونا ، وترمز الضوء المستقطب يرمز للضوء المتذبذب على طول مستوى واحد فقط. توضح زاوية الخط زاوية المستوى. المنظر كما لو أن الضوء يتحرك مباشرة نحونا. أنت الآن في وضع يمكنك من خلاله فهم الاستقطاب ، وهو عملية تغيير الضوء غير المستقطب إلى ضوء مستقطب: التغيير من الضوء مع مجال كهربائي متذبذب على طول كل مستوى ثنائي الأبعاد إلى مستوى ثنائي الأبعاد واحد فقط. هناك طريقتان يمكننا من خلالهما استقطاب الضوء. الطريقة الأولى هي لتمرير من خلال المستقطب، وهو مرشح الذي يفتح فقط على طول محور واحد وتستقطب الضوء unpolarized الذي يمر من خلال ذلك إلى جانب أن محور واحد. لذلك إذا واجه هذا الضوء غير المستقطب ذلك المستقطب ، فإن المستقطب يستقطب الضوء على طول هذا المحور. لذلك سيكون هذا ما سيبدو عليه الضوء المستقطب. سيتأرجح على وجه التحديد فقط على طول المستوى المفتوح بواسطة المستقطب. الطريقة الأخرى لاستقطاب الضوء هي عكس الضوء عن السطح. عندما ينعكس الضوء غير المستقطب عن سطح ما ، فإنه يترك السطح كضوء مستقطب يتأرجح فقط على طول المستوى ثنائي الأبعاد الموازي للسطح نفسه. لذلك إذا واجه هذا الضوء غير المستقطب سطحًا أفقيًا ، فإن الجزء الوحيد من الضوء الذي سينعكس هو المكون الأفقي المستقطب للضوء. لذلك سيترك السطح كضوء مستقطب أفقيًا . عندما يتم استقطاب الضوء ، يتم تقسيم شدته على 2. طريقة واحدة للتفكير في ذلك هي أن جميع مستويات الضوء غير المستقطب يمكن اعتبارها مكونة من عنصرين متعامدين ، مثل المحور x والمحور y ، وإذا أنت تزيل أحد المكونات التي تفقد نصف الطاقة التي تحملها الموجة ، لذلك يمكن اعتبار تذبذبات الضوء غير المستقطب في نهاية المطاف على أنها تحتوي على مكونات في اتجاهين متعامدين بينما الضوء المستقطب يحتوي فقط على مكونات في اتجاه واحد ، لذلك لقد أزلت نصف الضوء بشكل أساسي ، بحيث يتبقى لك نصف الشدة. ربما يكون هذا هو الشيء الأكثر شيوعًا الذي ينساه الطلاب عند حل مشاكل الاستقطاب. إذا تم تمرير الضوء المستقطب عبر مرشح ثانٍ ، يتم تقليل شدته بمقدار معين بالنسبة للزاوية بين الفلتر الأول والثاني. نسمي المرشح الثاني الضوء الذي يمر عبر المحلل. الجزء الوحيد من الضوء المستقطب الذي يمكن أن يمر عبر المحلل هو المكون الموازي لفتحة المحلل. هذا يعني أن الضوء الذي يخرج من المحلل سيكون له اتساع أصغر من الضوء الداخل إليه ، لذلك سنتابع هذه العملية الكاملة: يصادف الضوء غير المستقطب مستقطبًا ثم يتم استقطابه على طول ذلك المحور الواحد ، وهو موجود الآن كضوء مستقطب عندما يكون يواجه المحلل. المكون الوحيد الذي يمكن أن يمر عبر المحلل هو المكون الموازي لفتح المحلل ، وهو أصغر من ذلك الضوء المستقطب الأصلي. لها سعة مخفضة ، لذلك أتذكر أن سعة الموجة هي المسافة من مركز الموجة إلى قمة الموجة ، ويمكنني أن أرى أن المسافة على هذا الضوء المستقطب النهائي من المركز إلى القمة أقل من تلك المسافة في الضوء الأصلي غير المستقطب. لذلك بعد أن يغادر الضوء المحلل ، إذا كان هناك أي اختلاف في الزاوية بين المحلل والمستقطب ، فسيكون للضوء سعة منخفضة. لاحظ هنا أن تمرير الضوء غير المستقطب عبر المستقطب لا يمكن أن يقلل من اتساع الضوء. بغض النظر عن الزاوية ، فإن السعة النهائية هي نفسها الضوء الأصلي غير المستقطب ، لذلك لا يقلل المستقطب من السعة. إنه المحلل الذي يفعل ذلك لاحقًا في الجزء الثاني من الاستقطاب. نطلق على الخطوط الزاوية المحددة للمستقطب أو المحلل "محور الإرسال" أو "محور الإرسال". على سبيل المثال ، الفرق في الزاوية بين محاور الإرسال لهذا المحلل والمستقطب هو 30 درجة ، لأن أحدهما مائل بزاوية 120 والآخر بزاوية 90. ويمكننا القول أن الفرق بين محوري الإرسال هو 30 درجة . يمكننا تحديد شدة الضوء بعد مروره عبر المحلل باستخدام الهندسة. تذكر من محاضرة سابقة أن شدة الضوء تتناسب مع مربع سعة الضوء. هذا يعني أن الكثافة تساوي ثابتًا مضروبًا في تربيع السعة. يمكننا استخدام هذا لإثبات معادلة جديدة . لذلك سوف أتخيل أن لدينا ضوءًا مستقطبًا ويقابل المحلل ، ويمكنني أن أرى أن سعة الموجة التي تغادر المحلل أصغر من الموجة القادمة ، لكنني أريد أن أفهم بالضبط كيف تقارن هاتان السعاتان لبعضنا البعض ، لذلك سأقوم بتفصيل ذلك باستخدام الهندسة. كملاحظة ، عندما أتحدث عن ثيتا في هذه المشاكل ، أعني الزاوية بين المستقطب والمحلل ، لذلك إذا قمت بمسح هذا المحلل ، يمكنني أن أرى أن هذه هي سعة الضوء الأصلي. هذه هي السعة الجديدة للضوء بعد أن يمر عبر المحلل. تذكر أن السعة هي مجرد المسافة من مركز الموجة إلى أعلى نقطة في الموجة ، وهذا هو الفرق الزاوي بين محور انتقال المستقطب ومحور إرسال المحلل. إنه فقط اختلاف الزاوية في كيفية فتح الشيئين. أستطيع أن أرى أن السعة الأصلية والسعة الجديدة متصلان بجيب التمام. السعة الجديدة تساوي السعة الأصلية مضروبة في جيب تمام ثيتا. أريد معادلة لشدة الضوء ، لذا سأحصل عليها من حيث السعة تربيع من خلال تربيع طرفي المعادلة. سأتظاهر بعد ذلك بأنني أضرب طرفي المعادلة في الثابت C ، وعندما أفعل ذلك ، لأن لدي السعة الجديدة على اليسار والسعة الأصلية على اليمين ، فإن هذين الأمرين يساويان الشدة الجديدة على اليسار والشدة الأصلية على اليمين. يتم كتابة هذه المعادلة بشكل أكثر شيوعًا على النحو التالي: الكثافة تساوي الكثافة الأصلية مضروبًا في جيب التمام. عادة ما تسمى هذه المعادلة قانون Malus وتحكم كيفية تغير شدة الضوء المستقطب عندما يمر عبر محلل. فقط لكتابة ذلك كتابة ، فإن شدة الضوء المستقطب الذي يمر عبر المحلل تساوي شدة الضوء المستقطب قبل أن يمر عبر المحلل مضروبًا في جيب تمام الزاوية بين المحلل والمستقطب ، لذلك هذه هي الزاوية الذي أشير إليه إذا قمت بإعادة رسم فتحة المحلل فوق المستقطب. هذه ليست نهاية المحاضرة ، لكنني سأتوقف مؤقتًا وأقوم ببعض الأمثلة على المشكلات مع ما قمنا بتغطيته حتى الآن. في المثال 1: الضوء غير المستقطب تبلغ شدته 50.0 واط لكل متر مربع. يمر عبر مستقطب عمودي ثم محلل بزاوية 30 درجة عن بعضهما البعض. ما شدة الضوء الخارج من المحلل؟ لذلك سنبدأ في رسم هذا. قبل المرور عبر المستقطب ، تكون الكثافة 50.0 واط لكل متر مربع. بعد المرور عبر المستقطب ، أتذكر أن الضوء غير المستقطب يتم ضربه دائمًا في 0.5 (بمقدار النصف) لذا فإن الشدة الجديدة I تساوي 25.0 واط لكل متر مربع. يقوم المستقطب دائمًا بضرب الكثافة بمقدار 0.5 ، وربما يكون هذا هو الشيء الأكثر شيوعًا الذي ينساه الطلاب عند قيامهم بهذه المسائل. غالبًا ما يفترضون فقط أن الضوء لا يفقد أي شدة في المستقطب ويسجل الشدة كما كانت قبل ذلك وبعده ، ولكنه يضرب دائمًا في 0.5 عندما ينتقل من الضوء غير المستقطب إلى الضوء المستقطب. بعد المرور عبر المحلل ، يتم ضرب الشدة قبل المحلل بجيب تمام 30 درجة مربعة بسبب قانون Malus . بضرب ذلك ، فإن الشدة الجديدة I تساوي 18.8 واط لكل متر مربع. مرة أخرى ، يخبرنا قانون مالوس أن شدة الضوء بعد مروره عبر محلل تساوي شدة الضوء المستقطب قبل أن يمر عبر المحلل مضروبًا في جيب تمام زاوية الاختلاف بين المستقطب والمحلل التربيعي. عندما أعوض 25.0 بجيب تمام 30 درجة مربعة ، أحصل على إجابة نهائية قدرها 18.8 واط لكل متر مربع ، وهي كثافة الضوء الخارج من المحلل. يمكنني أيضًا العمل بشكل عكسي والقول إن الضوء يترك محللًا بقوة 30 واط لكل متر مربع. إذا صنع المحلل زاوية 60 درجة مع المستقطب ، فما شدة الضوء غير المستقطب الذي يدخل المستقطب؟ إذن لدينا هذا الضوء المنبعث ، شدة 30.0 واط لكل متر مربع ، ولأن المحلل يضاعف الكثافة في جيب التمام بمقدار 60 درجة مربعة ، فإن شدة الضوء قبل المحلل تساوي الكثافة بعد قسمة 60 درجة على جيب التمام. تربيع. لذا ، بمجرد العمل بشكل عكسي ، إذا تم ضرب الضوء الذي يمر عبر المحلل في جيب تمام ثيتا التربيع ، فإن تتبع خطواتنا للخلف سيتطلب منا القسمة على جيب تمام ثيتا التربيعية للحصول على شدة قبل 120 واط لكل متر مربع ، ويضرب المستقطب شدة بمقدار 0.5 ، لذا فإن الضوء قبل شدة المستقطب يساوي الكثافة بعد قسمة 0.5. لذا فنحن نعمل عكسيًا هنا. لذلك ، قبل المرور عبر المستقطب ، كانت شدة الضوء 240 واط لكل متر مربع. في مثال المشكلة 3: يترك الضوء المستقطب مستقطبًا بزاوية انتقال 90 درجة. الضوء المستقطب له شدة 10 واط لكل متر مربع. يؤثر على محلل ويترك بقوة 6 واط لكل متر مربع. ما هي زاوية انتقال المحلل؟ لذلك نحن نعلم أن لدينا 10 واط لكل متر مربع يتم إدخالها و 6 واط لكل متر مربع خارج ، وأنا أعلم أن قانون مالوس ينطبق هنا ، لذا يمكنني إدخال الأرقام التي لدي من أجل الشدة الأصلية والجديدة ثم اعزل ثيتا من تلقاء نفسه ، وبقيت لدي 39.6 درجة وهذا ثيتا ، وهذا يساوي الفرق بين زاويتى الإرسال. أتذكر أن ثيتا في قانون مالوس تساوي الفرق بين زاويتين للإرسال ، وهذا يعني أن 90 ناقصًا زاوية المحلل تساوي هذا الاختلاف ، ويمكن أن يكون هذا الاختلاف موجبًا أو ناقصًا. إنه مجرد الفرق بينهما ، لذا يمكن أن يكون موجبًا أو سالبًا 39.6 درجة. لها نفس النتيجة في قانون Malus ، لذا فإن أيًا منهما خيار. إن عزل المتغير المفقود يجعلني أرى أن زاوية إرسال المحلل إما 129.6 درجة أو 50.4 درجة ، لذا فهذه ملاحظة مهمة: الزاوية في قانون مالوس هي الفرق بين زاويتين للإرسال. إنها ليست إحدى زوايا الإرسال ، بل هي الفرق بينهما. بالعودة إلى المفاهيم ، تعتبر النظارات الشمسية مثالًا شائعًا في العالم الواقعي للاستقطاب. تهدف النظارات الشمسية إلى تقليل الوهج ، لذا فإن الهدف هو تقليل شدة الضوء الذي يمر عبره قدر الإمكان ، ولأن الضوء المنعكس عن الأسطح الأفقية مستقطب أفقيًا ، فإن النظارات المستقطبة رأسياً ستقلل الشدة أكثر لأن جيب التمام 90 درجة هو صفر. نظرًا لأن معظم الأسطح التي ننظر إليها أفقية ، فمن المنطقي استقطاب النظارات عموديًا لأنه عندما يكون ضوء الشمس مستقطبًا على السطح ، يكون مستقطبًا أفقيًا ، لذلك عندما يؤثر ذلك الضوء الأفقي على النظارات المستقطبة رأسياً ، الزاوية بين الضوء المستقطب و فتحة النظارات هي 90 درجة ، ويمكننا استخدام قانون Malus لإظهار أنه عندما يكون لديك جيب تمام 90 درجة ، فإن الشدة النهائية التي تمر عبر النظارات الشمسية ستكون صفر واط لكل متر مربع. يمكنك أن ترى في هذا الفيديو أن هذا يحدث بالفعل. عندما ترتدي نظارة شمسية مستقطبة ، تنخفض شدة ضوء الشمس بشكل كبير جدًا لأنها ترتد عن المياه الأفقية ، والنظارات الشمسية مستقطبة رأسياً بحيث تلغي الحد الأقصى من ضوء الشمس ، ويترك لديك وهج أقل بكثير و يمكن أن ترى الكثير تحت سطح الماء نتيجة لذلك. هذا هو الجزء الأخير من المحاضرة حيث سنتحدث عن الرسوم البيانية الشدة مقابل الزاوية للضوء المستقطب. يمكننا رسم رسم بياني لشدة الضوء المرسل مقابل زاوية المستقطب أو المحلل. يمكنك أن ترى أن لدي شدة الضوء المرسل على المحور y والتغير في زاوية المحلل على المحور x ، وسيكون هذا رسمًا بيانيًا للضوء يمر عبر هذا المستقطب المحدد والمحلل على يسارًا وسأقوم برسم قيمة I بالنسبة إلى I-0. ملاحظة مهمة فقط: الزاوية التي يتم رسمها ليست هي الزاوية في قانون مالوس I = I0 في جيب تمام ثيتا تربيع. الزاوية في قانون Malus هي فرق الزاوية بين زوايا نقل المستقطب والمحلل. الزاوية التي يتم رسمها هي مجرد تغيير في زاوية المحلل من نقطة بداية عشوائية. كان هذا تعريفًا طويلًا ومعقدًا جدًا ، لذلك سأقوم أيضًا بتدوين ما أعنيه هنا. ينص قانون مالوس على أن الشدة ستكون مساوية للشدة الأصلية مضروبة في جيب تمام ثيتا ، وسأعيد كتابة ذلك على أنه الشدة الأصلية مضروبة في جيب التمام لصيغة الزاوية المحددة هذه . أستطيع أن أرى أن المستقطب والمحلل يبدآن بدون فرق زاوي ، ومن ثم فإن الزاوية الإضافية بينهما ستكون أي تغيير أجريته في زاوية المحلل ، لذا فإن ثيتا الأرجواني تمثل التغيير في زاوية المحلل و يبدأ المحلل عند 0 درجة والزاوية الأصلية بين المحلل والمستقطب هي أيضًا 0 درجة. إذن ، هذا يبدأ بقيمة I0 مضروبًا في جيب التمام للصفر تربيع وأنا أعلم أن جيب التمام للصفر هو 1 ، لذلك سيبدأ هذا الرسم البياني فعليًا من الموضع I0 ثم يأخذ شكل جيب تمام ثيتا تربيعًا بدءًا من زاوية 0 .. لذلك يمكنك أن ترى أنني أقوم بتدوير المحلل وهذه هي الكثافة الناتجة للضوء الخارج من المحلل ، لذلك يوضح هذا الرسم البياني شدة الضوء المرسل على المحور ص والتغير في زاوية المحلل على المحور السيني. يمكنني بدء المحلل بزاوية 90 درجة للمستقطب ، وفي هذه الحالة يكون الفرق في الزاوية في البداية 90 درجة ، وأنا أبدأ من نقطة لم يتم فيها تشغيل المحلل أكثر من ذلك ، لذا ثيتا سيبدأ عند 0 ، ولأن ثيتا الأرجواني تبدأ عند 0 ، فأنا أتعامل مع الشدة الأصلية مضروبة في جيب تمام 90 درجة مربعة ، وأنا أعلم أن جيب التمام 90 درجة هو 0 ، لذا فإن هذا كله سيكون 0 في البداية والآن بينما أقوم بإدارة المحلل وأزيد زاوية جيب التمام ، سيأخذ هذا شكل رسم بياني لجيب التمام. مجرد البدء بما يمكن أن يكون 90 درجة بدلاً من 0 درجة ، لذلك هذا ما سيبدو عليه مخطط الشدة مقابل التغيير في زاوية المحلل. في المثال رقم 3 ، يتم الآن تمرير الضوء الأصلي عبر المستقطب ، لذلك يبدأ كضوء غير مستقطب ويظهر كضوء مستقطب ثم يمر عبر المحلل ، ونحن نقوم برسم الضوء الذي يخرج من المحلل ، لذلك في في هذه الحالة ، سيتم ضرب الشدة في 0.5 أثناء مرورها عبر المستقطب ثم يتم ضربها في جيب تمام ثيتا أثناء مرورها عبر المحلل ، وبالتالي فإن المعادلة الكاملة للشدة ستكون 1/2 من الشدة الأصلية ضرب جيب تمام ثيتا ، وهنا نبدأ بفارق زاوية قدره 0 درجة بين المستقطب والمحلل. إنهم يبدؤون من نفس الزاوية مقارنة ببعضهم البعض ، لذلك إذا كانت ثيتا الأرجواني هي أيضًا 0 ، فإن جيب التمام للصفر يساوي 1 ، وبالتالي فإن القيمة عند 0 درجة ستكون 1 في 0.5 مرة من الشدة الأصلية ، لذلك سيكون ذلك من أين تبدأ. سيأخذ هذا بعد ذلك شكل رسم بياني مربع لجيب التمام يبدأ عند 0 درجة ، لذا عندما يحول المحلل هذا الشكل سيبدو الرسم البياني كما لو أنه لن يزيد أبدًا عن 0.5 مرة من الشدة الأصلية ، لأن هذه هي الكثافة الضوء الذي يدخل المحلل ، لذلك لن يتخطى هذا الخط أبدًا. في المثال رقم 4 سأقوم بتحويل المستقطب بدلاً من المحلل. كل شيء يبدأ بنفس الطريقة ، لذلك سيبدأ هذا في نفس الموضع. أنا أفعل هذا فقط لأوضح لكم أنه عندما أقوم بتشغيل المستقطب بدلاً من المحلل ، فإن ذلك في الواقع لا يحدث فرقًا لأن ما يؤثر على هذا الرسم البياني هو الفرق بين الزاويتين ، لذلك سواء كنت أقوم بإدارة المستقطب أو لا ينتج عن المحلل في الواقع رسمًا بيانيًا مختلفًا في النهاية لأن ما يهم هو الفرق في الزاوية بين المستقطب والمحلل إذا كنت أستخدم كلاهما وأراقب الضوء الذي يخرج من المحلل. هناك سؤال خادع شائع يُعطى للطلاب حيث يمر الضوء غير المستقطب عبر المستقطب ، لكن لا يوجد محلل متضمن. يُطلب منك فقط: كيف سيبدو الرسم البياني عندما يتحول المستقطب حيث يكون الضوء غير المستقطب هو الشدة الأصلية والشدة التي ترسمها هي أن الضوء يخرج من المستقطب؟ لذا تذكر أنه بغض النظر عن زاوية المستقطب ، فإنه سيقلل دائمًا شدته الأصلية بمقدار 0.5. لا يوجد مربع جيب التمام لأننا لا نستخدم المحلل على الضوء المستقطب ، لذلك بغض النظر عن ماهية المستقطب سيقلل الشدة الأصلية بمقدار 0.5 ، لذلك سيبدأ هنا ، وبغض النظر عن كيفية تشغيل المستقطب دائمًا ما يقوم فقط باستقطاب الضوء وتقليل شدته بمقدار النصف ، لذلك هذا سؤال خادع يظهر بين الحين والآخر. إذن ، الرسم البياني لمجرد دوران المستقطب حيث يدخل الضوء غير المستقطب وأوراق الضوء المستقطب هو 0.5 مرة فقط من الشدة الأصلية. إذن هذا هو الملخص ، هذا كل ما تحدثنا عنه. تعريف الضوء غير المستقطب والمستقطب ، الاستقطاب ، قانون مالوس ، ومثال يومي للاستقطاب باستخدام النظارات الشمسية ، وأشكال بعض الرسوم البيانية الشائعة التي تظهر في الشدة مقابل الرسوم البيانية الزاوية. هذا ما تحتاج لمعرفته حول استقطاب الضوء. .

Align a Linear Polarizer 45° to the Plane of Incidence – 大家好,欢迎观看Thorlabs视频教程 我是Bill,今天介绍如何把偏振片透射轴调到45度 在今天的演示中,我会用到一个准直激光二极管 三个线偏振片,都安装在精密旋转座中;一个功率探头和一个表头 现在要使偏振片与某个参考方向成45度 参考方向一般是S和P偏振态 S和P偏振态都基于光学元件的入射平面,产生自入射光束和光学元件前表面 如果整个光学系统维持相同的光束高度 光束相对于平台就都处在相同高度 这样S和P偏振态就只要参考平台 首先取第一个线偏振片 使透射轴平行于平台 把第一个安装座紧靠这个定位叉块 把功率探头放在紧邻的后方 记录从偏振片前面通过的功率 把整个安装座转过来,使光从后面通过 旋转粗调转盘,使功率约为两次测量的中间值 记下功率后再转过来 现在测量从偏振片前面通过的功率 再次旋转偏振片,使功率约为中间值 值得一提的是这个定位叉块,它有三个接触点,在底座来回转动时提供可重复定位 接近时锁定粗调 然后使用千分尺微调 这里我提一下,我们之前讲过如何参考平台对准偏振片透射轴 如需了解这种技巧的背景知识或细节,欢迎前往观看 当偏振片前后两面通过的功率相同时,我就知道透射轴已和平台对准 将其锁定 把功率探头往后放 现在把第二个线偏振片放在后面, 使这个偏振片和第一个正交 把功率探头紧靠在后面 旋转偏振片直到最低透射功率 锁定粗调转盘,使用千分尺微调对准度,调到尽可能小的数值 当最小功率通过两个正交偏振片时 就有一个偏振片和平台平行,第二个偏振片和第一个正交或者说成90度 下面把最后一个偏振片调到45度 把这个偏振片放进光路中,将其锁定 如果这个偏振片的透射轴平行于输入偏振片 它也就正交于输出偏振片,并保持最低功率通量 或者,如果这个透射轴平行于输出偏振片 它就正交于输入偏振片,仍保持相同的最低功率通量 但当偏振片转到两个角度之间时,我们将增加探头的测量功率 旋转偏振片时,看到功率逐渐升高 然后逐渐降低 所以往回调到最高功率输出点 锁定 我知道偏振片与两个参考方向都是45度,此时以最高功率通过最后一个偏振片 现在您可能要问,为何原本输出极弱光的光学装置在光路中增加新元件后忽然能提高功率呢? 这是因为偏振片的透过率取决于 输入线偏振态和偏振片透射轴的平行度 如果输入光的偏振平行于偏振片透射轴 就能得到最高功率通量 当您旋转偏振片时,输出功率取决于输入偏振态和偏振片透射轴夹角的余弦平方 之所以是余弦平方,因为我们测量功率而不仅是看电场 在我们的实验中,输入线偏振态由第一个偏振片产生,它和最后一个偏振片成90度 90度的余弦平方为零,所以我们具有最低功率 但后来我们加了一个线偏振片,使之与两个正交偏振片都是45度 输入偏振片产生的初始偏振态和第二个偏振片成45度 45度的余弦平方导致50%的功率降幅 这个偏振片产生的偏振态又与最后一个偏振片成45度 45度的余弦平方再次导致50%的功率降幅 最后,测量功率约为第一个线偏振片输出功率的25%, 希望这个视频对您的应用有所帮助 如果您有任何疑问,请联系我们的技术支持。 .

Plane-Polarized Light and Polarization – .